电器原理与应用 1-1_图文

电器原理与应用

什么是电器
工业所说的电器: 是指能够根据外界施加的信号或要求,自动 或手动地接通和分断电路,断续或连续地改变电路参数, 以实 现对电路或非电量对象的变换、检测、控制、保护、调节和传 递信息用的电气器件; 电器,是一种电工器件和装置; 电器,简单的说,就是各种电路的“开关”,可通过控制信号, 控制电路的接通和分断;

课程目的
了解/掌握 主要电器的

工作原理,基本结构 器件的主要指标,及物理意义 选择、计算与应用
培养学生对电气控制系统的基本的分析和设计能力。

简单的接触器控制

A

B

C

停止 按钮 起动 按钮

刀闸起隔离作用

考虑要点: 小电流控制大电流 机械电器面临的问题 电子电器的局限性

M 3~

自保持

课程内容与参考书
1. 电器的基础理论
参考书:《电器学》第一篇 电器的理论基础

2. 常用有触点控制电器
参考书:《控制电器及其应用》第一章

3. 常用有触点保护电器
参考书:《控制电器及其应用》第二章

4. 常用半导体式控制电器
参考书:《控制电器及其应用》第三章

5. 电器控制典型环节的分析
参考书:《控制电器及其应用》第四章

6.变频器与伺服控制器 7. 智能控制电器
参考书:《控制电器及其应用》第七章

8. 电器控制电路设计
参考书:《控制电器及其应用》第六章

9. 三个实验

对电器设备的要求和表征这些要求的参数
安全可靠的绝缘
额定电压、最高工作电压、工频试验电压和冲击试验电压

必要的载流能力
额定电流、热稳定电流和动稳定电流等。

较高的通断能力
接通电流、分断电流和通断电流(或容量等)。

良好的机械性能 必要的电寿命 完善的保护功能

电器设备的工作环境
周围环境温度 海拔高度
高压电器使用环境的海拔高度为1000mm 低压电器使用环境的海拔高度为2000m。

相对湿度 其他条件 影响电器工作的其他条件尚有污染等级、 振动、介质中是否含易爆气体以及是否有风霜雨雪 等天气条件。

第一篇 电器的理论基础

浙江大学 电气学院 陈阳生 杨浩东

主要内容
本篇主要研究电器的共性问题 第一章:电器的发热与电动力 第二章:电接触与电弧理论 第三章:电磁机构理论

第一章 电器的发热与电动力
各种电器设备都有载流系统,因而都会有热效 应和电动力效应。在故障情况下,这两种效应 有可能导致设备破坏; 发热对设备的限制; 本章主要讨论发热过程和载流体受到的电动力 的计算方法,以及载流体在大电流下热稳定性 和电动稳定性。

第一节 电器中的基本热源
电器中热源有:
1.铜耗: 导体通过电流产生的热损耗 2.铁耗: 铁磁材料在交流磁场下产生的铁损耗 3.介质损耗: 绝缘体内的介质损耗 4.机械损耗: 机械摩擦等产生的热源

机械摩擦产生的热损耗相比其它三种较小,常不考虑, 本节只介绍其它三种热源产生的机理与计算方法。

1.导体通过电流时的能量损耗
当导体通过电流 I 时,其中的能量损耗为:
t

W = ∫ I Rdt
2 0

R:导体电阻 t: 通电时间 I: 交流电时为有效值 电阻值R会随温度的变化而变化 注意二点 集肤效应和邻近效应

电阻值R会随温度的变化而变化

电阻 R =
A、l:分别为导体的横截面积和长度;

ρl
A

ρ:导体材料的电阻率,该值与温度有关,一般采用如下计算公式:

ρ = ρ 0 (1 + αθ + βθ 2 + γθ 2 + ? ? ?)
ρ0:导体材料0°C时的电阻率; α βγ:分别为电阻系数。

工程上:

ρ = ρ 0 (1 + αθ )

当导体温度变化较大时,必须考虑电阻随温度变化的影响!

集肤效应和邻近效应

集肤效应 当一正方形截 面导体通入交流 电时,电流密度 分布会向边界集 中。 集肤效应导致 电阻增大。 a. 电流密度 邻近效应 构成回路的二 平行导线通过交 流电流时,由于 磁场间的相互作 用,出现导线电 流分布不均 附加涡流损耗 b. 电流相位

a. 电流同向

b. 电流反向

考虑集肤效应和邻近效应的计算

由于集肤效应和邻近效应的出现,在计算交流 电的损耗时要比通入同样电流的直流电的损耗 大。 具体在计算时可以先在不考虑这两种效应的基 础上计算,然后用乘一附加损耗系数Ka来校 正。 Ka=Ks×Kn
Ks:集肤效应影响系数,Kn:邻近效应影响系数。具体数值 可通过查阅手册得到。

2.非载流铁磁质零部件的损耗
非载流铁磁材料在交变电磁场的作用下产生的 损耗成为铁损PFe, 包含磁滞损耗Pn和涡流损耗 Pe两部分,即: PFe= Pn+ Pe
f:电源频率 Bm:铁磁材料中的磁感应强度幅值 ρ:铁磁材料的密度 V:铁磁材料零部件体积 σn 、σe:磁滞损耗系数和涡流损耗 系数,与材料有关,可以查表得到。

铁磁材料选型

3.电介质损耗
在交变电磁场的作用下,绝缘层内将出现电介质损耗:

Pd = ωCU tan δ
2
其中: ω:电压的角频率; C:绝缘层的电容; U:绝缘件上的电压; tanδ:绝缘材料介质损耗角的正切。

介质损耗角与材料的品种规格、温度、环境以及处理工艺有关,可以在 有关手册中查到。

第二节 电器的允许温度和温升
温度超过极限后产生的影响
材料机械强度下降;
软化点:极限强度开始明显下降的温度
2长期加 热时的 铜材

1加热时 间为10s 时铜材

会使金属导体变形,影响正常工作;

加剧电器中电接触表面与周围大气中 某些 气体的化学反应,出现氧化, 加大接触电阻。恶行循环 3加热时间为10s
时的铝材 4长期加热时的 铝材

电气绝缘材料耐热等级
高温使得绝缘的寿命缩短 ,甚至烧毁。 是电器的常见故障。

温升指标:
考察电器的质量时一般以温升作为指标,即零部件温度与周围介 质温度之差。 我国一般35oC作为基准环境温度来计算温升。 温升=实际温度-35

第三节 电器的散热与综合散热系数

主要内容
热传导 对流 三种散热方式 辐射 综合散热系数

一、热传导
热能从物体的一部分向另一部分,或从物体向 与之接触的另一物体传递的现象,称为热传 导,它是借分子的热运动而实现的。 热传导是固态物质传热的主要方式,温差的存 在是热交换的充要条件。

热传导基本定律:

两等温线的温差Δθ与 等温线间距Δn之比的极 限称为温度梯度,也可 理解为温度变化最快的 方向。
Δθ ?θ lim ( ) = = gradθ Δn → 0 Δn ?n

在单位时间内通过垂直 于热流方向单位面积的 热量称为热流密度。
q= Q At

Q热量;A面积;t时间

? 热传导基本定律,热流密度与温度梯度之间的关系:

q = ?λ gradθ
比例系数λ称为热导率或导热系数。

q = ?λ gradθ
?由于热量是向温度降低的方向扩散,而温度梯度则是指向 温度升高的方向,故上式有一负号。 ?热导系数λ,其单位为W/(mK)。相当于沿热流方向单位长 度上的温差为1K时,单位时间内通过单位面积的热量。 ?一般来说:热导率 λ = λ0 (1 + β λθ )
Λ0 发热体温度为0°C时的热导率; θ 发热体的温度; βλ 热传导温度系数。

?热导率范围很大,如银为425, 铜为390,铝为210,黄 铜为85,某些气体为0.06。

二、对流
借液体或气体粒子的移动传输热能的现象,称 为对流。 对流一般总于热传导共存。 只有在粒子能方便移动的流体中才能实现对流。 影响对流的因素很多,包括粒子运动的本质和 状态、介质的物理性质以及发热体的几何参数 和状态。

对流传递热量的过程随流体的性质而异,直接影响该 过程的因素有热导率、比热容、密度和粘滞系数等。 对流的热交换可按下经验公式计算:

dQ = K c (θ ? θ 0 ) Adt
dQ:在dt时间内以对流方式散出的热量; θ、θ0:发热体和周围介质的温度; A:散热面的面积 Kc:对流散热系数

三、热辐射
以电磁波传递能量的现象为热辐射。具有二重 性:将热能转换为辐射能,在将辐射能转换为 热能。热辐射能在真空中传递。 热辐射计算公式: 4 4 dQr = ε K (T ? T0 )dt
ε:物体的黑度,在0~1之间; K:玻尔兹曼常数,K=5.67*10e-8W /(m2K4); T、T0:辐射面和受热体热力学温度; dQr:在dt时间内,以热辐射方式散出的热量。

四、 综合散热系数
由于发热体的散热一般三种方式同时存在,分 开计算十分不便,一般工程上采用一个综合散 热系数KT来计算。 KT在数值上相当于每1m2发热面与周围介质的 温差为1K时,向周围散出的功率,单位为 W/(m2K) KT的数值可通过查表或有关经验公式得到。

四、 冷却方式

自然冷却 (考虑散热面) 强迫风冷 水冷

第四节 电器的发热计算与牛顿公式
电器的发热计算是有内部热源时的发热计算。 在计算时假定:热源是温度为θ的均匀发热 体,其功率P为恒值,比热容c和综合散热系数 KT也是均匀的,并与温度无关。发热体质量为 m,散热面积为A,dτ为温升,于是:
Pdt = cmdτ + KT Aτ dt
式左端为热源在时间dt内产生的热量, 右端第一项为用于发热体升温的热量 (短路,短时) 右端第二项为发热体散到周围的热量。

Pdt = cmdτ + KT Aτ dt
dτ KT A P + τ? =0 dt cm cm
解: τ= 齐次解τ2 + 特解τ1

τ 2 = C1e

?

t T

τ1 =

P KT A

(T = KT A称为发热时间常数)
t ? P τ = τ1+τ 2 = + C1e T KT A

t ? P τ = τ1+τ 2 = + C1e T KT A

当t=0时,温升为τ=0,故C1=P/(KTA),所以:
t ? P τ= (1 ? e T ) KT A

显然,当t->无穷,温升会趋于一个稳定值:

P τs = KT A
当发热体有初始温升τ0时,即t=0时, τ=τ0,则有;

τ = τ 0e

?

t T

+ τ s (1 ? e )

?

t T

另外,由上几式可以得到:

T=

τs dτ
dt

|t =0

发热时间常数:几分钟—几个小时 T可以认为温升 从零到稳态时温 度的63.2%时的 所经历的时间

达到稳态可以认 为是经历了4T或 5T的时间

热平衡方程:

Pdt = cmdτ + KT Aτ dt

当发热体开始冷却时,发热体再不从外部吸收热量,上式 平衡方程变为:

cmdτ + KT Aτ dt = 0
解:

τ = C2 e

?

t T

由于t=0时,τ=τs,所以,C2=τs

τ = τ se

?

t T

t P ?T = e KT A

发热过程:

τ = τ 0e
τ = τ se
? t T

?

t T

+ τ s (1 ? e )
P e KT A
? t T

?

t T

温升稳定值

冷却过程:

=

P τs = KT A

上公式中,由于发热体温度不可能均匀分布,且比 热容c和综合散热系数KT也是温度的函数,因此实 际的散热要复杂的多。 上述公式虽然有一定的假设,但仍能相当程度的反 应客观实际,因此在工程上普遍应用。

第五节 电器的工作制及其发热计算
八小时工作制 电 器 的 额 定 工 作 制 长期工作制(t1>>4T) 不间断工作制

短时工作制 ( t1<4T , t2>>4T)

断续周期工作制 (t1<4T, t2<4T)

通电时间以t1表示,间断时间以t2表示,T 发热时间常数

一、长期工作制
当电器工作于长期工作制时,其温升可以达到 稳态值。按牛顿公式可以求得稳态温升值,该 值应当小于或等于允许的极限温升τp并留有 一定的裕量。

二、短时工作制
短时工作制时,由于通电时温升不会上升到稳 态值,断电后能完全冷却,所以电器通过最大 电流可以大于额定电流值。 关键是过流倍数可以到多少。 设In为额定电流,nis为电流过载倍数。 则当通过nisIn的电流时,稳态温升为:
(nis I n ) 2 R τ ss = > τ p (为极限允许温升) KT A

(nis I n ) 2 R τ ss = >τ p KT A
当通电时间为t1<<4T时,有:
t ?1 (nis I n ) 2 R (1 ? e T ) τ 1 = τ ss (1 ? e ) = KT A ? t1 T

应当τ1<=τp,
2

In2 R τp = KT A
? t1 T

,则:

(nis I n ) R In2 R (1 ? e ) ≤ KT A KT A
所以电流过载倍数

nis ≤

1 1? e
? t1 T

nis =

1 1? e
? t1 T

电流过载倍数

nis =

1 1? e
? t1 T

所以功率过载倍数为:

nps =

1 1? e
? t1 T

当t1<<T时,可大约等效、简化解为:

T nis = t1

T nps = t1

三、断续周期工作制
最终发热和冷却的趋 于平衡,达到稳态 不断发热冷 却,温升不 断升高

当稳定时,设过载倍数为nic,根据热平衡方程,可得到:

τ max = τ min e

?

t1 T

+ τ sc (1 ? e )

?

t1 T

τ min = τ max e
可得到:

?

t2 T

τ max (1 ? e

?

t1 + t2 T

) = τ sc (1 ? e ) ≤ τ p

?

t1 T

2 由于: τ sc = (nic I n ) R / KT A

τ p = I n 2 R / KT A

可得到:

nic =

1? e

t +t ?1 2 T t ?1 T

n pc =

1? e

?

t1 + t2 T ? t1 T

1? e

1? e

计算断续周期工作制的发热时常用负载因数(通电持续率) 的概念,定义:
TD = t1 ×100% t1 + t2

每小时的循环数----操作频率z,则有:
t1 + t2 = 3600 / z

t1 = 3600TD% / z
3600 ? Tz

则有:
nic =

1? e 1? e

3600TD % ? Tz

n pc =

1? e 1? e
?

?

3600 Tz

3600TD % Tz

当t1+t2<<T时, 有:电流、功率过载倍数
t +t nic = 1 2 = 1/ (TD%) t1
n pc =

t1 + t2 = 1/ (TD%) t1

工作制对电器的影响
长期工作制(t1>>4T) 电 器 的 额 定 工 作 制

短时工作制 ( t1<4T , t2>>4T) 一般而言,短时的工作制最恶劣 热循环寿命 断续周期工作制 (t1<4T, t2<4T)

通电时间以t1表示,间断时间以t2表示,T 发热时间常数

第六节 短路时的发热过程和热稳定性
短路是最常见的电器故障之一。

短路状态虽然历时很短,一般仅十分之几秒至数秒, 但由于发热严重,会造成严重灾害。 短路过程很短,热量来不及散出,可以认为时一个绝 热过程。当短路时间tsc<=0.05T时: 由: = P (1 ? e )可得: τ
? t T

K

T

A

τ = τ sc tsc / T

τsc为长期通入短路电流Isc时的稳态温升:
2 τ sc = I sc R / KT A

若短时电流沿载流体截面做均匀分布,且其体积元dAdl内的发热过程遵 循方程pdt=cm dθ,即:

( jsc dA) 2 ρ dldt / dA = cγ dldAdθ
整理并积分后有:
tsc

∫j
0

2 sc

dt =

θ sc

∫ θ



0

ρ

dθ = [ Asc ] ? [ A0 ]

jsc: 短路时的电流密度; c、γ、ρ:载流体材料的比热容、密度和电阻率; m、l、A:载流体的质量、长度和截面积; θ0
、θsc :短路过程始末的载流体温度。

若已知c、γ、ρ和θ的关系,而且起始温度θ0给定 。则 函数[A0]、 [Asc]均可求得,并可用下曲线表示:
根据该图可计算: 已知短路电流、起始温度和短路持 续时间,校核已知截面的载流体的 最高温度是否超过允许值。 根据已知的短路电流、起始温度、 短路持续时间和材料的允许温度, 确定载流体的应有截面积。

已知截面积,计算最高允许温度的计算过程
在纵轴上对应于载流体起 始温度θ0的一点作水平 线,使其与对应的材料曲 线相交,在从交点作横轴 垂线,得到A0; 计算[Asc]
2 [ Asc ] = [ A0 ] + ∫ jsc dt = [ A0 ] + ( 0 tsc

I∞ 2 ) tsc A

A为截面积,I∞为短路电流 jsc: 短路时的电流密度;

根据[Asc]从图可以求得 到θsc

第七节 电器中的电动力
电器的载流件,诸如触头、母线、绕组线匝和电连接板等,彼此 间均有电动力作用着。此外,载流件、电弧和铁磁材料制件之间 亦有电动力在作用。在正常工作条件下,这些电动力都不大,不 致损坏电器。但出现短路故障时,情况就很严重了。短路电流值 通值通常为正常工作电流的十至上百倍,在大大电网中可达数十 万安。因此,短路时的电动力异常大,在其作用下,载流件和与 之连接的结构件、绝缘件,如支持瓷瓶、引入套管和跨接线等, 均可能发生形变或损坏,更何况载流件在短路时的严重发热还将 加重电动力的破坏作用。必须指出,电动力亦能从电气方面损坏 电器,如巨大的电动斥力会使触头因接触压力减小太甚而过热乃 至熔焊,使电器无法继续正常运行,严重时甚至使动、静触头斥 开,产生强电弧而烧毁触头和电器。 无疑,电动力尚有可资利用的一面。除它能将电弧拉长及驱入灭 弧室以增强灭弧效果外,限流式断路器就是利用电动斥力使动、 静触头迅速分离,从而只需分断较预期电流小得多的电流。

电动力一般以两种方法计算。一种方式是将它 看作一载流体的磁场对另一载流体的作用,且 以毕奥-萨伐尔定律和安培力公式进行计算。 另一种方法是根据载流系统的能量平衡关系求 电动力。

第八节 载流导体间的相互作用
当载有电流i1的导体元dl1处于磁感应强度为B 的磁场内时,按安培力公式,作用于它的电动 力为:
dF= i1dl1 xB 或 dF= i1dl1B sinβ 式中B:磁感应矢量; dl1:取向与i1一致的导体元矢量; β:由dl1按最短路径转向B而确 定的、介于此二矢量间的平 面角。

为计算载流体间的相互作用力,必须应 用毕奥-萨伐尔定律求电流元i2dl2在导体元 dl1上一点M处产生的磁感应强度。

u0 d l2 × r 0 dB = i2 4π r2

dB =

u0 sin α i2 d l 2 4π r2

B=

式中,r:导体元d12至点M的距离; r0:单位向量; dl2 :沿i2方向取向的导体元向量; α: dl2与r0二向量间的夹角; u0:真空磁导率,uo= 4丌×10-7H/m。 当导体截面的周长远小于两导体的间距时,可认为电流集中于导体的轴线上。于是,整 个载流导体l2在点M处建立的磁感应为:

u0 2 i2 dl2 sin a B= 4π ∫ r2 0

l

将上几式整合,并积分,得二载流导体间相互作用的电动力:
1 2 u0 u sin a F= i1i2 ∫ sin β dl1 ∫ 2 dl2 = 0 i1i2 K c 4π 4π r 0 0

l

l

式中Kc仅涉及导体几何参数的积分量,称为回路系数。 当二导体处于同一平面内时,β=π/2 , sinβ =1,故回路系数

sin adl1dl2 Kc = ∫ ∫ r2 0 0
这样,载流系统中各导体间相互作用的电动力的计算便归结为有关 的回路系数的计算。 对于不同配置的载流导体间电动力的计算,如平行载流导体、载流导体 互成直角等情况,可用上面方法同样推到,或查阅有关手册得到,这里 不再介绍。 载流导体总是向铁磁体靠拢。

l1 l2

第九节 能量平衡法计算电动力
以安培力公式计算复杂回路中导体所受电动力 殊为不便,有时甚至不可能。这时,应用基于 磁能变化的能量平衡法是适宜的。若忽略载流 系统的静电能量,并认为载流系统在电动力作 用下发生形变或位移时各回路电流保持不变, 则根据虚位移原理,广义电动力:
?WM Fb = ?b
式中 WM:磁场能量; b:广义坐标。

上式的意义是:导体移动时所作的机械功等于 回路磁能的变化。以偏微分形式表示是为了说 明磁能变化只需要从力图改变待求电动力的那 个坐标的变化来考虑。例如,欲求使载流线匝 断裂的力,广义坐标应取线匝半径;而欲求二 载疏线匝间相互作用的电动力,广义坐标则应 取匝间距离。

直流电 电流同向 相吸 电路异向 相斥 基本度量:1m距离,1A电流 电动力:0.2x10-6 N(每米)
1 2 u0 u sin a F= i1i2 ∫ sin β dl1 ∫ 2 dl2 = 0 i1i2 K c 4π 4π r 0 0

l

l

sin adl1dl2 Kc = ∫ ∫ r2 0 0

l1 l2

第十节 交变电流下的电动力
我国工程上应用的交变电流是以匆比的频率按正弦规律随时间 变化的电流。既然电流是随时间变化的,作用在通过交变电流 的导体上的电动力也将随时间而变化。

一、单相系统中的电动力
设有一单相交流系统,其导体通过电流

i=Imsinωt 式中Im:电流的幅值; ω:电流的角频率。

这时,导体间相互作用的电动力
F (t ) = u0 2 u 2 i K c = 0 K c I m sin 2 ωt 4π 4π

F (t ) =
设C=u0Kc/(4π),则有:

u0 2 u 2 i K c = 0 K c I m sin 2 ωt 4π 4π

2 F (t ) = CI m (1 ? cos 2ωt ) / 2 = CI 2 ? CI 2 cos 2ωt = F? + F~

平均分量

交流分量 最大值,2F~

上式表明:交流单相系统中 的电动力是由恒定分量与 交变分量两部分构成,它 是单方向作用的,并以2倍 电流频率变化。图1-16就 是该电动力和电流随时间 变化的曲线。

最小值,0

二、三相系统中的电动力
对称三相交流系统的电流为:

当三相导体平行 并列时,如图1-17. 作用于任一边缘相导体上, 的电动力为中间相 与另一边缘相导体中 电流对其作用之和。

因此:

最大幅值是 最小幅值的 10多倍

最大最小 幅值相同

幅值大7%

与单项相 比,当通 入电流和 间距相等 时,单相 的要大

当三相导体等边三角形分布时,如下图,分析方法同 上,不做介绍。

第七节 短路电流下的电动力
电力系统发生短路时,流过导体的短路电流将 产生一个可能危害导体的巨大电动力。 一、单相系统短路时的电动力
单相系统发生短路时,短路电流含有一个稳态分量和一个 暂态分量。短路电流表达式为:

稳态分量,取决于 短路时的阻抗

暂态分量,取决于 短路时的相位

上式中,当ψ=φ时,短路电流的暂态分量为0,短路电流最小。当ψ=φ-π/2 时,暂态分量和短路电流均最大。有:

式中,T为电路电磁时间常数,T=L/R。 根据上节计算电动力公式,可得:

短路时的最大电动力为:

电动力

稳态分量

Ki为冲击系数。与系统容量、短路 点位置及电路的电磁时间常数有 关。对于一般电网,Ki=1.8.

暂态分量

二、三相系统短路时的电动力
以并列于同一平面内的平行三相导体为例。发 生短路时,各相电流为:

根据上节分析,发生短路时,以中间导体的电 动力最大。若短路时电流稳态分量值与单相的 相同,则相短路时的电动力的最大值为:

第十二节 电器的电动稳定性
电器的动稳定性是指电器能短时耐受短路电流 的作用、不致产生永久性形变或遭到机械损伤 的能力。 由于在短路电流产生的巨大电动力作用下,载 流导体以及工作刚性连接的绝缘件和结构件可 能发生形变乃至损坏,故电动稳定性是考核电 器性能的重要指标之一。

电动稳定性一般仅在静态条件下按最大电动力 来考核。 电器的动稳定性一般可直接以零部件的机械应 力不超过允许值时的电流(幅值)Imp表示,或 以该电流与额定电流In之比表示: KI=Imp/In 对于单相和三相设备,电动力计算可以按下式 计算: ii=kiIm Ki为冲击系数,对于单相,当短路点与发电机 接近时,Im为短路时的超瞬变电流(幅值)。 对三相设备,Im为三相短路电流对称分量的幅 值。三相系统的电动力,当三导体平行时,中 间相电动力最大。

导体材料的应力必须小于下列数值:
铜:13.7×107N/m2 铝: 6.68×107N/m2

校核电器的应力时,应首先确定电器可能受到 的最大电动力,如短路时受到的电动力一般最 大,然后确定出电器受最大电动力处的截面 积,两者相除得到所受应力,然后与材料的极 限应力做对比,即可得出设备是否满足电动稳 定性要求。

思考题
铜耗与什么参数相关,其基本方程是什么? 铁耗由哪几部分组成,与什么参数相关? 电介质损耗的基本方程是什么? 电器的工作制有哪几种,各有什么特点? 电器的散热方式有哪几种? 导体之间的电动力有何特点,与什么参数相 关?考虑直流、单相交流、三相交流三种状况。


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